以下动画展示了接收天线的工作原理。

“3D”动画说明了您在帖子中所做的陈述，如果电磁波在 x 轴[西北到东南]上有 E ，在 y 轴[北到南]上有 B ，并沿 z 轴[西南到东北]传播，它将在沿 x 轴放置的偶极天线[两个导体]中产生最佳电流。

电荷在导体中移动，即产生电流，这会在电阻器两端产生电位差，该电阻器可能是无线电接收器的输入级。

发射天线的工作原理与此相同，只不过在电阻器处施加的是交流电压，交流电压使金属导体中的电荷加速。加速

电荷会发出电磁辐射，在这种情况下，电磁辐射的频率与交流电压的频率相同。

一个关键特征是入射电磁波的波长，λλ\lambda以及它与水平导体长度的关系，≈λ2≈λ2\approx \frac \lambda 2，这意味着建立了驻波，或者换句话说，发生了共振，这意味着系统（偶极天线）对入射电磁波（驱动器）的响应达到最大化。

当偶极子的长度约为3 λ2，5 λ23λ2，5λ2\frac{3\lambda}{2},\,\frac{5\lambda}{2}等，但该系统的效率/响应不如半波偶极子天线。

电磁波是横向的，因此波中的电场与天线平行。它激发电子在偶极天线中纵向运动，就像风琴管中的空气一样。电子无法越过天线的末端，因此共振的条件与封闭式管道中的声波相同。因此，最低频率是当管道长度为波长的一半时。在共振时，即使波幅很小，天线也会受到很大的影响。

请注意，纵向“类似声音”的波的速度仍然是光速，频率保持不变，因此天线导线中的纵向波的波长与电磁波的波长相同，即使波的传播方向是垂直的。

偶极天线的长度选择应使天线在发射频率下产生谐振。由于良好导体中的波速接近真空中的光速，因此长度应接近真空中无线电波的波长。请参阅

如果使用匹配网络调整谐振频率，也可以使用不同的长度。

为了获得大量的发射强度，我们需要大量的电荷加速。在偶极天线中，这是通过振荡电流来实现的，振荡电流使电荷振荡，从而加速。

偶极子中的电流不可能处处相同，它可能在中心或中心与一端之间很大，但在自由端必须为零。这意味着，除非电流为零，否则电流大小必须沿偶极子变化。如果偶极子长度接近λ / 2λ/2\lambda/2，电流将在偶极子上以驻波形式振荡，其中自由端是驻波的两个节点。如果长度介于两个整数倍之间λ / 2λ/2\lambda/2，我们没有简单的驻波模式，而是在两个方向上行进的波和在末端的反射。

当天线比λ / 2λ/2\lambda/2，它的行为就像一个电容器，有一些电流对两端进行充电和放电，但只在很短的距离内存在（因此电荷加速）。增加偶极子长度会使更多的导体承载振荡电流，因此更多的加速电荷进入该过程，这可能会增加发射（前提是电流幅度不会因长度变化而下降太多）。然后达到一个特殊的长度，接近λ / 2λ/2\lambda/2，其中电流实现驻波模式，并且偶极子的所有部分仍然同相发射；在电流幅度最高的地方，即偶极子中心，发射最强；但所有部分，包括靠近两端的部分，都有贡献。

但当偶极子长度进一步增加时，电流不再可能在任何地方同相振荡。偶极子太长——电流波的波长接近λλ\lambda，因此当有更多可用长度时，在偶极子上的某个地方，电流波必须变为零（零电流）并改变符号。然后天线的一部分产生具有相反相位的辐射场，从而抵消偶极子较大部分的辐射场。

例如，在长度为λλ\lambda，当在一半中，电流向中心移动时，在另一半中，电流也向中心移动。然后，对于每个向右加速的电荷，我们在另一侧有一个镜像电荷，向左加速。它们的辐射电场指向相反的方向，并且彼此抵消大部分，因此我们得到发射的减少。通过进一步增加偶极子长度到3 / 2 λ3/2λ3/2\lambda，我们再次得到电流驻波，其中三分之二的偶极子携带电荷在一个方向上加速，三分之一的偶极子携带电荷在相反方向上加速，因此系统的发射值约为半波长。